Analys av förhållandet mellan motståndstemperatur och kraft (3)

Differentialekvationen för att balansera värmen som genereras och konsumeras under den fasta experimentella tiden är:

Där DT är temperaturökningen under den fasta experimentella tiden. Att lösa denna ekvation ger:

Där:

P är DC kontinuerlig arbetskraft;

är värmeavledningskoefficienten, vilket är lika med mängden värme som sprids från ett område på 1 cm² per sekund vid en temperatur på 1 grad, i watt/cm² grad;

S är motståndets ytarea, i cm²;

T är motståndets temperatur i grad;

t. är temperaturen på det omgivande mediet (rumstemperatur), i grad;

C är motståndets specifika värmekapacitet, i (Joules/Grams -grad);

m är motståndets massa, i gram;

Ovanstående formel visar att när belastningen är kontinuerlig och konstant effekt appliceras ökar motståndets temperatur t exponentiellt med tiden τ, och kurvan ändras som visas i figur 1. Från ovanstående formel och figuren kan man se att när tiden tenderar att oändligheten når temperaturen på motståndet en viss stallvärde:

För närvarande sprids värmen som genereras av all kraft i det omgivande mediet, och temperaturen stiger inte längre. Detta tillstånd kallas termisk jämvikt.